Задачи и решенияЗадачи и решения
Это обсуждение публикации https://olympiads.bc-pf.org/physics/s/vserossfinal/2012
Это обсуждение публикации https://olympiads.bc-pf.org/physics/s/vserossfinal/2012
Идея в том, что так как отрезки, соединяющие любую пару частиц, остаются параллельными исходным, ускорения двух таких частиц направлены так, что их проекции, перпендикулярные соединяющим отрезкам, равны. Тогда в произвольный момент времени соединяющий их отрезок находится дальше от исходного, но остается параллельным ему.
Например, частицы m_1 и m_2. На них действует частица m_3, тогда проекции ускорения можно считать по действию частицы m_3 на них. Силы, с которыми действует m_1 на m_2 и наоборот, сонаправлены с соединяющим отрезком, значит, их можно не учитывать. С другими частицами аналогично.
Силы находятся из закона Кулона.
Не понял, что именно вы хотите найти? Напряженность? Силу?
6 лайков
Один моль идеального многоатомного газа переводят
из состояния B, в котором температура равна †в = 217 °С в состояние D так, что давление линейно зависит от объема, температура монотонно убывает, а к газу на протяжении всего процесса подводят тепло (рис. 17).
Найдите максимально возможную работу Am. которую может совершить этот газ в таком процессе
1 лайк
A=\int_{V_B}^{V_0/2}PdV.
4 лайка
Почему именно такие пределы интегрирования? И какое подставлять давление в интеграл?
Как ты уже сам указал функция p(V)
p(V)=p_0+\left (\frac{\Delta p}{\Delta V}\right)V=p_0(1-\frac{V}{V_0})
Дальше это подставляешь в интеграл, чтобы найти работу:
A=\int \limits_ {V_B}^\frac{V_0}{2}p(V)dV=\int \limits_ {V_0}^\frac{V_0}{2}p(V)dV=\int \limits_ {V_0}^\frac{V_0}{2}p_0(1-\frac{V}{V_0})dV
Думаю дальше ты сам сможешь посчитать этот интеграл
4 лайка
Мы же не знаем ни Р0 ни V0 ни Vb
Как нам из давления и объема перейти к Tb?
Очевидно то, что в начальном состоянии В:
V_B=V_0
Для идеального газа: (одного моля)
p_0V_0=RT_B
2 лайка
В авторском решении V_0 это точка пересечения прямой BD с осью объемов, а у вас давление
p(V)=p_0+\left (\frac{\Delta p}{\Delta V}\right)V
выражено через начальные параметры газа, тогда как в авторском решении давление
p(V)=p_D+k(V-V_D)
выражено через конечные параметры газа
Еще одно замечание, наклон прямой BD \left (\frac{\Delta p}{\Delta V}\right):
\left (\frac{\Delta p}{\Delta V}\right)=\frac{p_D-p_B}{V_D-V_B}=\frac{p_D-p_0}{V_D-V_0}
А вы написали, что:
\frac{\Delta p}{\Delta V}=-\frac{p_0}{V_0}
что естественно, неверно
4 лайка
Можете пожалуйста объяснить как выражена зависимость P(V) через конечные параметры графика?
Мы лишь даём подсказки, а не досконально разжёвываем решение.
7 лайков
В условии сказано, что “к газу на протяжении всего процесса подводят тепло”. Поскольку линейная зависимость P(V) не является ни одним изопроцессом, то в каждой точке этого процесса теплоёмкость газа меняется. Точка D – такое состояние, при котором малые его изменения по заданному линейному процессу соответствуют C=0. Это уже крайнее положение, где сообщённое тепло вообще может быть неотрицательным.
1 лайк
Мы же точно также можем сделать и для любой точки , просто в окрестности этой точки можно принять С за 0
В общем случае это правда, однако читайте внимательнее:
Понятно теперь